Verwendet man aber einen flächenhaften Leiter, so wie er in Bild 1 dargestellt ist, dann tritt zwischen den Rändern des Leiters, also zwischen den Punkten A und B, aufgrund der Ladungsverschiebung eine messbare Spannung auf. Erstmals nachgewiesen wurde dieser Effekt 1879 von dem amerikanischen Physiker EDWIN HERBERT HALL (1855-1938). HALL hat den Effekt im Alter von 24 Jahren bei seiner Doktorarbeit, die er auf Anregung von HENRY AUGUSTUS ROWLAND (1848-1901) durchführte, gefunden. Details zum HALL-Effekt wurden 1880 im "American Journal of Science" und im "Philosophical Magazine" veröffentlicht.
Die Spannung, die zwischen Randpunkten des Leiters gemessen werden kann, nennt man HALL-Spannung.
Wovon ist die HALL-Spannung
abhängig?
Der Betrag der HALL-Spannung hängt von der Stromstärke im Leiter,
der magnetischen Flussdichte und der Dicke d
des Leiters (Bild 1) ab. Sie kann berechnet werden mit der Gleichung:
Die HALL-Konstante ist eine stoffspezifische Materialkonstante.
In Bild 2 sind die Werte für einige Stoffe angegeben.
Den genannten Zusammenhang kann man auch nutzen, um die magnetische Flussdichte
B eines Magnetfeldes direkt zu messen. Eine
solche Anordnung wird als HALL-Sonde
bezeichnet. Dabei benutzt man Halbleiter, bei denen die HALL-Spannung
wesentlich größer als bei Metallen ist.
Herleitung der
Gleichung für die HALL-Spannung
Die oben genannte Gleichung kann folgendermaßen hergeleitet werden:
Durch die vom Magnetfeld hervorgerufene Ladungsverschiebung wird zwischen
Ober- und Unterkante des Leiters (Bild 1) ein elektrisches Feld hervorgerufen,
dessen Feldstärke 
beträgt.
Die Elektronen werden solange abgelenkt, bis die Kraft des dadurch entstandenen
elektrischen Feldes die LORENTZ-Kraft kompensiert. Dann gilt:
